SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 247 
l'on veut raisonner ici comme l’on ferait pour un rayon qui 
aurait été polarisé par la réflexion sur une glace, on devra 
en conclure que tous les axes des molécules lumineuses se 
sont tournés dans l'azimut auquel ce minimum répond dans 
chaque plaque, c'est-à-dire dans l’azimut de 9° 45’ pour la 
première, de 11° 30' pour la seconde, de 28° 30! pour la 
troisième , et ainsi des autres ; mais alors, dans les positions 
du rhomboïde qui suivent ce minimum ou le précédent, 
on devrait observer un faisceau extraordinaire provenant de 
l'ensemble de tous les rayons, et par conséquent incolore ; 
or, c'est ce qui n'arrive point, puisqu'immédiatement avant 
le minimum le rayon extraordinaire est bleu sombre où 
violet rougeâtre, et qu'après le minimum il devient aussitôt 
rouge, orangé. Par conséquent, on est forcé de convenir 
que l’action du rhomboïde sur les rayons. lumineux ainsi 
modifiés, n'est pas la même que sur les rayons lumineux 
qui ont été polarisés par la réflexion; et l'on ne pourrait 
nullement expliquer cette dissemblance , en supposant que 
les molécules lumineuses de nature diverse qui ont traversé 
la plaque de cristal de roche; ont, par l’action de cette pla- 
que, tourné leurs axes de polarisation dans des azimuts di- 
vers, ce qui les ferait entrer successivement dans le rayon 
extraordinaire où elles domineraient tour-à-tour, Car cette 
supposition n'expliquerait nullement le phénomène! d’un 
minimum , où le rayon extraordinaire devient nul ou insen- 
 sible; et, en général, on peut arranger comme on voudra 
les axes des molécules lumineuses de couleur diverse autour 
du point d'incidence , jamais, si l'onconserve au cristal 
d'Islande son action accoutumée, on ne pourra obtenir ün 
rayon extraordinaire, qui, d'abord très-faible dans l'azimut 
