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zéro , aille ensuite, en s’affaiblissant de plus en plus presque 
sans changer de teinte jusqu'à un certain azimut où il de- 
vient insensible; tandis que le rayon ordinaire, constam- 
ment blanc et incolore, du moins pour nos sens, entraîne 
avec lui les axes de polarisation de toutes les autres molé- 
cules lumineuses, à mesure que l'on tourne le rhomboïde, 
et les fait tourner ainsi dans plusieurs azimuts très-différens, 
sans que la force répulsive extraordinaire puisse jamais les 
lui enlever. 
Puis donc que cette manière la plus générale d'appliquer 
l'action accoutumée du rhomboïde de cristal d'Islande ne suf- 
fit nullement pour représenter les phénomènes produits par 
les plaques de cristal de roche perpendiculaire à l'axe, il faut 
nécessairement conclure que les molécules lumineuses en tra- 
versant ces plaques y prennent des propriétés nouvelles qui 
ne consistent pas seulement dans une disposition particulière 
de leurs axes, relativement à la section principale du rhom- 
boïde, mais qui sont de véritables propriétés physiques qui 
subsistent encore après que les molécules sont sorties de la 
plaque, et qui font que le rhomboïde agit sur elles autre- 
ment qu'il n'a coutume de faire sur un rayon polarisé par 
la réflexion. 
Telle serait, par exemple, une variation dans la longueur 
ou dans l'intensité des accès de réflexion et de transmission 
des molécules. Car si, par quelque moyen que ce fût, on 
parvenait à produire de pareils changemens, il est clair que 
la force répulsive qui produit la réfraction extraordinaire , 
s'exercerait plus facilement sur les molécules qui seraient 
dans les dispositions les plus favorables pour être réfléchies, 
et par conséquent pourrait s'exercer inégalement sur les 
