SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 249 
diverses couleurs : ce que je ne présente point d’ailleurs 
cômme une réalité, mais seulement comme un exemple des 
modifications par lesquelles de semblables phénomènes pour- 
raient être produits. 
Comme cette conclusion est extrêmement nouvelle , et 
pourra paraître hardie, j'ai voulu exprès l'établir directe- 
ment sur la seule comparaison des expériences, indépen- 
damment de toute autre théorie, et sans employer, en 
aucune facon les formules empiriques qui représentent 
les intensités des faisceaux ordinaire et extraordinaire pro- 
duits par un rhomboïde de cristal d'Islande sur un rayon 
polarisé. Cependant, comme l'application de ces formules 
rend les résultats plus évidens et plus simples, je vais les 
exprimer de cette manière. 
Pour le faire de la manière la plus générale, supposons 
que les molécules de couleurs diverses, après avoir traversé 
la plaque de cristal de roche, tournent leurs axes de pola- 
risation dans des azimuts divers, £, &, 2, 5,..... , qui 
peuvent d'ailleurs être quelconques. Soient À , A, SAS A 
les intensités respectives des portions de lumière polarisées 
dans chacun de ces azimuts ; enfin nommons + l’azimut dans 
lequel la section principale du rhomboïde se trouve placée. 
Alors, selon les formules trouvées par Malus , et confirmées 
par toutes mes expériences, les intensités des deux faisceaux 
ordinaire et extraordinaire, donnés par le rhomboïde seront 
exprimées par les formules suivantes : | 
F,—Acos (i—x)+A,cos"(à —4) A ;cos’(i,-—x)+.….A,c05"(E,—4). 
F—A sin'(7—4)+A, sin(2,—)+ A, SIN (2, —%) + …AÀ,Sin"(2,—4). 
 Mettons d’abord la section principale du rhomboïde dans le 
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