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et l’expression des deux rayons ordinaire, extraordinaire, 
deviendra 
F,—=[A+A,+A,.....+ A,] cos (1— 4). 
F—[A+A,+A,.....+ A,]sin’ (2— x). 
Ces deux faisceaux seront donc égaux en intensité et en 
teinte, si l’on fait, comme dans mon premier Mémoire, 
cos” (2— x) — sin (2 — x) où cos. 2(1—:)—0, 
ce qui donne les deux valeurs 
2 (2 — x) —=— 90° 2(1— x) — 90°, 
et par conséquent 
DE a —=i+ 49; 
Là 
c'est-à-dire qu'il faut pour cela placer la section principale 
du rhomhoïde à 45° avant ou après l’azimut :, qui répond 
au minimum du faisceau extraordinaire. Or, ce résultat est 
tout-à-fait contraire à l'expérience; car, quoique les molé- 
cules lumineuses soient presque toutes réunies dans le rayon 
ordinaire à l'époque du minimum, et que la quantité qui 
manque alors à ce rayon soit presque insensible, cependant, 
lorsqu'on place la section principale du rhomboïde à 45° de 
ce minimum , les deux images sont bien loin d’être égales en 
teintes et en intensité. 
Ainsi donc, de quelque maniere qu’on envisage les phéno- 
mènes produits par les plaques de.cristal de roche perpen- 
diculaires à l'axe, on voit que l’action du rhomboïde de 
cristal d'Islande ne s'exerce pas sur les molécules qui ont 
traversé ces plaques, comme elle s’exercerait sur un fais- 
