SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 253 
ceau ou sur un système quelconque de faisceaux qui parvien- 
draient directement au rhomboïde après avoir été polarisés 
par la réflexion. Elle n’est pas non plus la même qu'elle serait 
si ces faisceaux, après avoir recu la polarisation par réflexion 
ou par l’action d’un cristal d'Islande, avaient traversé des pla- 
ques de chaux sulfatée, de mica ou de cristal de roche paral- 
lèles à l'axe de cristallisation, ou avaient été réfléchis par 
des surfaces quelconques, ou enfin avaient subi de nouvelles 
polarisations par réfraction ; car dans tous ces cas la direc- 
tion et l'intensité des faisceaux polarisés ordinairement et 
extracrdinairement par le rhomboïde, peuvent se calculer 
par les formules de Malus, d'après le sens de la polarisation 
que les faisceaux incidens ont en arrivant sur sa surface. Au 
lieu que ces formules ne s'appliquent plus quand le rayon 
polarisé a traversé une plaque de cristal de roche perpendi- 
culaire à l'axe, quelque direction de polarisation qu’on veuille 
supposer aux diverses couleurs qui le composent. Par con- 
séquent c'est de l'expérience même qu'il faut tirer les lois 
nouvelles que l’action du rhomboïde paraît suivre dans cette 
circonstance; et ces lois une fois connues, il faut ensuite 
chercher dans leur application et dans la diverse disposition 
des molécules lumineuses, les causes qui font varier les in- 
tensités et les couleurs dans les différens azimuts, confor- 
mément à l'observation. 
D'abord, puisque nous voyons le rayon ordinaire en- 
traîner les molécules lumineuses dans plusieurs azimuts 
consécutifs, sans que la force répulsive de la réfraction 
extraordinaire puisse les lui enlever, c'est une preuve que, 
dans l’état où ces particules se trouvent, et d’après les 
propriétés physiques qu'elles ont acquises en traversant la 
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