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plaque, la force répulsive doit dépasser certaines limites 
d'énergie avant de les entraîner, de même que dans les an- 
neaux colorés la force réfléchissante doit excéder certaines 
limites avant que la réflexion ait lieu. Pour sentir ce que ce 
fait a de particulier, rapprochons-le de ce qui‘arrive géné- 
ralement dans les autres phénomènes de la double réfrac- 
tion. Par exemple, lorsqu'un rayon a été polarisé par 
réflexion sur une glace non étamée, s'il tombe perpen- 
diculairement sur un rhomboïde de cristal d'Islande, dont 
la section principale soit parallele au plan de polarisation , 
il ne se divisera point et subira tout entier la réfraction 
ordinaire; mais pour peu que l’on écarte la section prin- 
cipale du rhomboïde de cette direction, quelque petit que 
soit l'angle dont on l'en écarte, une partie des molécules 
lumineuses subira l’action de la force répulsive, et pren- 
dra la réfraction extraordinaire. La chose n’a pas lieu ainsi 
pour les molécules qui ont traversé nos plaques, et la 
preuve en est sur-tout frappante quand ces plaques ont 
moins de quatre millimètres d'épaisseur. Alors les molécules 
qui subissent la réfraction ordinaire, lorsque la section prin- 
cipale du rhomboïde est tournée dans l’azimuth zéro, la 
subissent encore quand le rhomboïde s’écarte de cette posi- 
tion, d'un nombre de degrés plus ou moins considérable, 
et qui varie avec l'épaisseur de la plaque. Et loin que la force 
répulsive fasse passer quelques-unes de ces molécules dans 
le rayon extraordinaire, à mesure que l'on tourne ainsi le 
rhomboïde, il arrive au contraire que de nouvelles molécules 
échappent sans cesse à cette force, et se séparent de plus 
en plus du rayon extraordinaire pour revenir au rayon or- 
dinaire. Le phénomene considéré ainsi, indépendamment 
