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dences obliques, en plaçant le plan d'incidence dans l'azimut 
de 45° et maintenant toujours l'axe dans ce plan. Cette in- 
clinaison rapprochait donc de plus en plus l'axe du cristal 
de la direction du rayon réfracté, ainsi que cela a été dé- 
montré dans la page 186; et il résulte de ce que l'on a vu 
alors, qu'en nommant f' l'angle de réfraction compté de la 
perpendiculaire, ét & l'angle aigu formé par les surfaces de 
la plaque avec l'axe du cristal, l'angle du rayon réfracté avec 
l'axe est exprimé par 90° — a — f'; ici on a @ — 59°; 
90° — a = 31°: par conséquent l'angle du rayon réfracté 
avec l'axe du cristal est représenté sous chaque incidence 
par 31° — 6. 
Pour reconnaitre l'influence de cette obliquité du rayon 
réfracté sur l'axe, j'observais les teintes et les intensités du 
rayon extraordinaire dans l’azimut de 45° et dans l’azimut 
zéro. Tant que l'action du premier axe agit seule ou du 
moins l'emporte de beaucoup sur les forces qui tendent à 
faire tourner la lumière autour de lui, le rayon extraordi- 
naire doit s’évanouir dans ce dernier azimut, puisqu’alors 
la section principale du cristal coïncide avec la direction de 
la polarisation primitive du rayon incident; mais à mesure 
que l'angle 90° — a — &' devient moindre, l'énergie de l'axe 
s'affaiblit, et une partie des molécules doit lui échapper, 
entraînée par l’action des autres forces; on doit donc alors 
voir naître un rayon extraordinaire qui doit subsister même 
dans J'azimut zéro. Enfin, quand l'angle go° — a — f' est 
devenu assez petit pour que l'énergie du premier axe soit 
nulle, ou plus faible que la limite à laquelle elle peut com- 
mencer à polariser la lumière, alors toutes les molécules 
lumineuses doivent céder à l’action des forces qui tendent à 
