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extraordinaire dépend uniquement de l'angle d'incidence du 
rayon sur la lame, et de l'angle que forme l'axe de cris- 
tallisation de cette dernière avec l'axe de polarisation des 
molécules lumineuses transporté sur son plan. Cette dernière 
condition ne saurait exister pour nos lames de mica , puis- 
qu'elles n’ont point d’axe situé dans leur plan; mais l’autre 
subsiste encore, et s’observe très-rigoureusement. Ainsi 
la teinte du rayon extraordinaire n’y dépend que de l'incli- 
naison seule du rayon polarisé. Si l’on fixe cette inclinai- 
son, et qu'on observe avec soin la teinte du rayon-extraor- 
dinaire, on peut tourner le tambour dans tous les azimuts: 
la teinte du rayon extraordinaire n’éprouve aucun change- 
ment ; elle est absolument indépendante de l’azimut ; mais 
l'intensité de ce rayon varie sans cesse. Si l’on suppose tou- 
jours que le prisme qui sert pour analyser la lumière ait sa 
section principale dirigée dans l’azimut o°, l'intensité du rayon 
extraordinaire atteint son maximum lorsque le plan d'inci- 
dence fait un angle de 459 avec le plan de polarisation pri- 
mitif. Elle est nulle lorsque cet angle est égal à zéro ou 
a 90°. Ces périodes sont absolument les mêmes que pour 
une lame cristallisée, dont l’un des axes serait constamment 
dirigé dans le plan d'incidence du rayon sur sa surface. 
Quant à la succession des différentes teintes, à mesure 
que l'inclinaison change, elle se fait comme pour les lames 
cristallisées, c'est-à-dire, selon l’ordre des couleurs des 
anneaux réfléchis. D'après ce que nous avons dit tout-à- 
l'heure, pour les observer dans leur plus haut degré d'in- 
tensité et de séparation , il faut placer le plan d'incidence 
dans l’azimut de 45°; puis partant de l'incidence perpendi- 
‘culaire , inclinez peu-à-peu la lame dans cet azimut jusqu'à 
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