SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 323 
dans leur état primitif, et E celles qui ont pris la nouvelle 
polarisation dans l'azimut 2A, lorsqu'on analysera le rayon 
émergent avec un rhomboïde dont la section principale sera 
dirigée dans le méridien, les, intensités des deux rayons or- 
dinaire et extraordinaire F, et F. seront : - 
, = O + E cos 2 A 
et la séparation des teintes sera complète dans l’azimut de 
45°, parce qu’alors cos 2 A — 0. 
Ces formules sont précisément pareilles à celles que j'ai 
trouvées dans mon premier Mémoire pour les lames cristal- 
lisées exposées au rayon polarisé sous l'incidence perpen- 
diculaire : la seule différence, c’est que l'axe de la lame est 
ici remplacé par la trace du plan d'incidence. De savoir 
d'où peut provenir l'action dirigée suivant cette trace, si 
elle vient d'un axe perpendiculaire au plan des lames, ou de 
l'action simultanée de toutes les particules qui serait déve- 
loppée par l'inclinaison, c'est ce dont je ne m'occupe point 
ici : il me suffit d’avoir montré la théorie de ces phénomènes 
et d'en avoir donné la véritable loi. 
Si l’on vouläit analyser la lumiere émergente en se servant 
d'un rhomboïde dont la section principale ne fût pas dirigée 
dans le méridien, mais fit un angle + avec ce plan, il est 
clair qu'on aurait 
F, — O cos’ « + E cos’ (2 À — :), 
FE. = O sin « + E sin (2A— &); 
ici les teintes O et E restent constantes pour toutes les va- 
leurs de 4, et F,et F. n'en sont jamais que de simples mé- 
langes comme dans la chaux sulfatée et le cristal de roche 
taillé parallèlement à l'axe de la cristallisation. Il n’en est 
Ar. 
