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pas de même dans le cristal de roche perpendiculaire à l'axe, 
ainsi qu'on l'a vu plus haut. 
On peut au reste faire sur ces formules toutes les épreuves 
que j'ai rapportées dans mon premier Mémoire pour l'inci- 
dence perpendiculaire, on les trouvera toujours parfaite- 
ment conformes aux observations. 
Les deux teintes O et E sont supposées se rapporter à 
une certaine inclinaison de la lame, et la formule exprime 
seulement la maniere dont ces deux teintes se mélangent et 
se combinent quand on tourne le plan d'incidence dans les 
différens azimuts sans faire varier l'inchinaison. Car, ici 
comme dans l'incidence perpendiculaire , la teinte du rayon 
extraordinaire n’est point altérée par le changement d’azimut. 
Mais lorsque l'incidence change, les teintes O et E changent 
aussi. Pour savoir quelles lois elles suivent alors, j'ai fait les 
expériences suivantes. 
J'ai pris une lame de mica tirée d’une autre pièce que celle 
dont j'ai parlé tout-à-l'heure ; elle n'avait pas d’axe sensible 
situé dans le plan de sa surface. J'ai mesuré son épaisseur 
au sphéromètre, et je l'ai fixée sur mon appareil. D'après 
les remarques que nous venons de faire, il suffit d'observer 
les teintes lorsque le plan d'incidence forme avec le plan de 
polarisation primitive, un angle de 45°, car elles ne changent 
pas de nature dans les autres azimuts quand l'incidence reste 
constante ; elles ne font que se mêler. J'ai donc placé le plan 
d'incidence dans cette direction et en inclinant peu-à-peu 
la lame sur le rayon polarisé, j'ai observé les périodes des 
différentes teintes que prenaient successivement les deux 
faisceaux ordinaire et extraordinaire, et j'ai mesuré avec soin 
l'incidence du rayon sur la surface de la lame à l'instant où 
