SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 329 
sont de même nature, étant toutes primitivement réunies 
dans la lame A. 
Pour arriver à découvrir le rapport que ces données ont 
entre elles, il faut faire attention que les lames dont il s’agit | 
ne présentent absolument aucun indice d’axe situé dans leur 
plan, ni même d’axe qui soit oblique sur leur surface: car, 
si elles avaient de pareils axes, leur influence se manifes- 
terait lorsque les lames sont exposées perpendiculairement 
au rayon polarisé, et nous avons reconnu que dans ce cas 
elles ne produisent aucune trace de rayon extraordinaire ; 
elles n’en produisent que lorsqu'on les incline obliquement 
sur le rayon, et même dans ce cas, les couleurs qu'elles 
“donnent ne changent point-lorsqu'on fait tourner la lame 
sur elle-même dans son propre plan. L'action quelle qu’elle 
soit qui occasionne ces couleurs est donc tellement dirigée, 
qu'elle reste la même quand on tourne ainsi la lame, et par 
conséquent elle ne peut provenir que d’un axe perpendicu- 
laire à son plan. 
Suivons cette idée. Soit CS le rayon incident, TC la trace 
* du plan d'incidence SCT sur la lame , et CS’ Le rayon réfracté. 
Menons la normale ZZ/, et appelons 6 l'angle d'incidence SCZ, 
9" l'angle de réfraction Z'CS'. Cela posé, si les effets que 
nous examinons sont produits par une force répulsive ana- 
logue à la double réfraction et émanée de l'axe CZ’, son 
intensité sous diverses incidences sera proportionnelle au 
quarré du sinus de l'angle t', c'est-à-dire à sin’ 4. De plus, si 
nous désignons l'épaisseur de la lame par C7, que nous nom- 
merons e, la force répulsive agit sur les molécules lumineuses 
pendant tout l'intervalle CS’ qu’elles parcourent dans l'inté- 
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