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surface des lames. Le rayon ordinaire O est également connu 
par ces résultats, puisqu'il est complémentaire du premier, 
et qu'il répond à l'anneau transmis, de même que E répond 
à l'anneau réfléchi. On aura donc tous les élémens des for- 
mules 
F, — O cos : + E cos’ (27 — à) 
F. = O sin’ « + E sin’ (27 — «); 
que nous avons données plus haut relativement à ces lames, 
et l'on pourra ainsi calculer d'avance tous les phénomènes 
qu’elles présentent sous toutes les inclinaisons et dans tous 
les azimuts où l’on voudra les placer. 
Il me reste à montrer comment l'invariabilité du produit 
e sin. 6’ tang. 0’ peut indiquer la maniere dont l'inclinaison 
modifie la force qui fait osciller les molécules lumineuses. 
Nous avons vu qu'en nommant , l'intensité de cette force, 
et prenant l'angle droit pour unité, le temps-T d'une oscil- 
lation entiere était exprimé par 
TES 
Va? { 
- étant la demi-circonférence dont le rayon égale 1. Main- 
tenant soit v la vitesse avec laquelle les molécules lumineuses 
traversent la lame, elles décriront pendant chaque oscilla- 
tion un espace v T'; et si elles font dans la lame un nombre 
d'oscillations égal à », l’espace qu’elles devront parcourir 
dans le même-temps en vertu de leur mouvement de trans- 
lation sera 2YT; mais pour qu’elles exécutent ainsi leurs 
oscillations , il faut qu’elles aient déja pénétré dans l'inté- 
rieur de la lame d’une quantité égale à +v T (voyez page 100); 
par conséquent lorsqu'elles en ont fait un nombre », 
l'espace total qu’elles ont traversé est n0T + :T, ou 
