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ensemble, variables ensemble, elles seront donc fonctions 
l’une de l’autre; et ainsi l’on voit, sans aucune hypothese, 
comment l'intensité de la force a varie nécessairement avec 
l'angle de réfraction #', ainsi que cela doit arriver si la force 
a dépend de la double réfraction. 
La manière la plus simple de satisfaire à la condition pré- 
cédente , c'est de supposer que ces deux quantités sont pro- 
portionnelles l'une à l'autre. Alors en nommant K une 
constante arbitraire, on aurait | 
es — K e sin. 6 tang. 6”, 
cos. Ÿ 
ce qui donnerait 
a—= K sin‘ (. 
Ce résultat est indépendant de l'épaisseur de la lame; en 
l'adoptant, il s'ensuivrait que dans toutes les lames de mica 
de la nature de celles que nous avons considérées, la force 
de rotation qui fait osciller les molécules lumineuses dans le 
plan de la lame et autour de leur centre de gravité, serait 
proportionnelle à la quatrieme puissance du sinus de l'angle 
que l'axe de polarisation perpendiculaire à ces lames forme 
avec le rayon réfracté. 
Des lames de mica qui ont des axes situés dans le plan de 
leur surface. 
Les phénomènes que je viens d'exposer vont maintenant 
nous servir pour expliquer les apparences singulières et 
compliquées que présentent les lames de mica qui ont des 
axes situés dans le plan de leur surface. Pour découvrir la 
théorie de ces lames et les circonstances qui leur sont parti- 
culières , je rapporterai, comme ci-dessus, des expériences 
