SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 347 
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précises, que nous soumettrons ensuite au calcul , afin d’en 
découvrir les lois. 
D'abord il est certain que les lames de mica cristallisé, 
lorsqu'elles sont diaphanes, compactes, élastiques , ont des 
axes de polarisation situés dans le plan de leur surface ; 
car lorsqu'on les expose perpendiculairement à un rayon 
polarisé, elles présentent des phénomènes absolument pa- 
reils à ceux des lames de chaux sulfatée et de cristal de roche 
taillées parallelement à l'axe : les mêmes formules repré- 
sentent les unes et les autres; la théorie des oscillations 
s'y applique de même, et la loi des forces également. Ces 
phénomènes ayant lieu sous l'incidence perpendiculaire, ne 
peuvent pas être dus à l’action d’un axe perpendiculaire 
aux lames. Nous verrons bientôt qu'on ne pourrait pas non 
plus les attribuer à l’action d’un axe qui serait oblique sur 
le plan de leur surface ; mais sans entrer à ce sujet dans 
aucune conjecture, je vais laisser parler les observations. 
Je remarquerai d’abord que l'absence de la polarisation 
sous l'incidence perpendiculaire, que nous avons remarquée 
dans les lames précédentes, n’est-pas due à leur peu d’épais- 
seur, mais à la maniere dont elles sont cristallisées ; car 
d’autres lames beaucoup plus minces, mais cristallisées, ont 
encore produit la polarisation sous l'incidence perpendi- 
culaire. 
J'ai pris par exemple une lame de mica cristallisée, mais 
parfaitement transparente , et. qui exerçait la polarisation 
sous l'incidence perpendiculaire : j'en ai enlevé une lame 
extrèmement mince, car son épaisseur mesurée au sphéro- 
mètre était 
44. 
