SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 349 
quon voudra dans l’une ou l’autre de ces directions; elle ne 
donnera pas de rayon extraordinaire, pourvu qu’on l'y 
maintienne exactement. 
:2° Si l'on incline la lame sur le rayon polarisé, et qu'on 
place l’un des axes de la lame dans le plan d'incidence, on 
peut ensuite faire tourner le tambour dans tous les azimuts, 
et changer à volonté l’inclinaison de la lame: il n'y aura 
jamais que deux sens de polarisation, l’un dans le méridien 
qui contiendra les molécules qui conservent leur polarisa- 
tion primitive, l’autre dans un azimut double de celui du 
plan d'incidence. Par conséquent , si ce dernier azimut est 
À , et qu'on analyse la lumière transmise en se servant d’un 
cristal d'Islande dont la section principale soit dirigée dans 
l'azimut «, les irtensités des deux rayons ordinaire et ex- 
traordinaire seront encore représentées par les mêmes for- 
mules que sous l'incidence perpendiculaire; c'est-à-dire qu’en 
nommant O l'intensité du premier, E l'intensité du second, 
lorsque l'azimut A est de 45°, et que la section principale 
du rhomboïde du spath d'Islande est dans le méridien, on 
aura ensuite en général 
F,— O cos’ 24 + E cos’ (2 A — 2) 
F.= O sin° 24 +E sin (2A — 2). 
Les teintes des deux rayons O et E varient avec l'incidence 
suivant une loi que nous ferons connaître. Ces formules 
sont précisément les mêmes que pour la chaux sulfatée et le 
cristal de roche sous des incidences obliques lorsqu'on a 
mis un des axes dans le plan d'incidence, et elles satisfont 
également à tous les phénomènes que le mica présente dans 
les mêmes circonstances ; mais tout change lorsque le pre- 
