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avant qu'il les ait toutes parcourües. Par une conséquence 
naturelle de ces faits, le rayon ordinaire va toujours en 
croissant d'intensité à mesure que l’autre diminue ; mais en 
même-temps sa teinte change et approche de plus en plus 
du blanc avec une grande rapidité, parce que les molécules 
qu'il enlève à l'axe de la lame, neutralisent, pour ainsi dire, 
une partie des siennes et forment du blanc. Néanmoins, le 
petit nombre de molécules qui cèdent à l'influence de l’autre 
axe font toujours leurs oscillations autour de Jui avec la 
même vitesse qui convient à chaque inclinaison : il n'y a 
que leur nombre qui diminue sans cesse à mesure que l’ac- 
tion du premier axe augmente avec l'incidence. Cette obser- 
vation venant à la suite de celles que nous avons expliquées 
plus haut, me paraît mettre tout-à-fait hors de doute que 
les phénomènes du mica sont réellement dus aux influences 
combinées de son épaisseur et de deux axes, dont l'un est 
situé dans le plan des lames, et l’autre leur est perpendicu- 
laire. Il arrive ici précisément la même chose que dans les 
plaques de cristal de roche perpendiculaires à l'axe, dans 
lesquelles la force croissante du premier axe combat les 
forces qui font tourner la lumière , et finit par les surpasser. 
Comme ces conclusions sont très-importantes pour l’intel- 
ligence des phénomènes, je vais rapporter ici en détail une 
observation de ce genre, où j'ai reconnu le progrès des 
teintes avec les inclinaisons du rayon polarisé. La lame 
employée dans ces expériences venait d’une pièce de mica 
parfaitement diaphane du cabinet de M. de Drée: son épais- 
seur mesurée au sphéromètre était telle qu'on le voit ici. 
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