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O désignant la teinte des molécules qui conservent leur 
polarisation primitive, et K, K', K° étant des coëéfficiens 
dépendans de la nature des teintes polarisées suivant ces 
diverses directions; et comme la somme des deux rayons 
F,, F, doit toujours être égale à la totalité de la lumière 
blanche qui traverse la lame , si l'on nomme L l'intensité de 
cette lumière, on devra toujours avoir la condition 
OPRKEEIR ER TE: 
La détermination générale de ces coëfficiens paraît tres- 
difficile, car leur intensité varie non-seulement avec les 
teintes, mais encore avec l'azimut A. On a ici une difficulté 
du mème genre que dans les lames superposées; mais on ne 
peut pas l’éluder de la même manière, parce que les actions 
des axes dans le cas actuel sont simultanées, et ne peuvent 
pas en conséquence être considérées successivement. 
Le seul cas que j'ai eu jusqu'a présent le temps d'étudier 
à fond, est celui dans lequel l'un des deux axes de la lame 
est dirigé dans le plan d'incidence même. Alors l'influence 
de cet axe s’exerçant à partir de la mème ligne que l'axe 
perpendiculaire au plan des lames , il n'y a plus que deux 
polarisations comme à l'ordinaire; c’est ce qu'indiquent aussis 
les formules, tar dans ce cas z est nul, ou égal à 90°, et l’ex- 
pression du rayon extraordinaire se réduit à 
F,—(K + K!') sin 2A. 
C'est celle que nous avions donnée d'abord, excepté qu'ici 
» est nul, parce que la section principale du cristal qui sert 
