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plus épaisse. C’est ainsi que la chose se passe, par exemple, 
dans la chaux sulfatée et le cristal de roche parallele à l'axe. 
Mais l'influence de l'axe perpendiculaire aux lames change 
totalement ce résultat. Cet axe, dont la projection se trouve 
dirigée suivant CT, tend à faire osciller les molécules lumi- 
neuses autour de cette ligne. Or, dans l’azimut de 45°, où 
nous supposons que se trouve le plan d'incidence, l'axe de 
polarisation des molécules lumineuses lorsqu'elles entrent 
dans la lame est dirigé suivant la ligne CA , qui forme avec 
CT et CP des angles égaux entre eux, et tous deux de 
45° : alors on voit que dans notre supposition actuelle les 
efforts de ces deux axes se contrarient, comme dans les 
lames de chaux sulfatée croisées à angle droit ; il paraît 
en outre que l'influence de l'axe perpendiculaire est plus 
que suffisante pour compenser l'accroissement du nombre 
des oscillations occasionné par le changement d'épaisseur ; 
car les couleurs du rayon extraordinaire commencent par 
monter dans l’ordre des anneaux au lieu de descendre 
comme elles auraient fait sans cette influence étrangère. 
Elles montent ainsi jusqu'aux dernieres couleurs des an- 
neaux , et enfin arrivent au zéro des teintes, qui, ainsi que 
je l'ai dit plus haut, a lieu pour le mica diaphane sous 
l'incidence de 35° 11° 20". A cet instant l'énergie du premier 
axe CP combinée avec l'épaisseur oblique de la lame est 
devenue égale à l’action de l'axe perpendiculaire. Si l’on aug- 
mente l'incidence, l'énergie de cet axe augmente toujours 
dans une proportion plus grande que la variation qui pro- 
vient des épaisseurs ; il continue donc de l'emporter sur 
elles. Il détermine à son tour les oscillations des molécules 
lumineuses ; et le rayon extraordinaire redescend de nouveau 
