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SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 361 
dans l'ordre des anneaux suivant les mêmes périodes par 
lesquelles il avait d’abord monté. 
Ce jeu alternatif est encore un nouvel indice de la position 
de l'axe perpendiculaire au plan des lames ; car il faut que 
cet axe soit élevé au-dessus de leur plan puisque l’accrois- 
sement d'incidence augmente l'angle qu’il forme avec le rayon 
réfracté, et de plus il faut qu'il soit perpendiculaire à leur 
surface, car son influence croît d’une maniere égale lors- 
qu'on incline la lame sur le rayon polarisé dans la direction 
de CT ou de son prolongement. Cette égalité n'aurait pas 
lieu si ce nouvel axe était oblique, et dirigé par exemple 
suivant AB, fig. 15 et 16; car supposons que son énergie 
s'accrût en augmentant l'angle BIL formé sur le rayon 
incident ; elle devrait au contraire s’affaiblir si l’on diminuait 
ce même angle, puisque ce mouvement rapprocherait d’a- 
bord l'axe oblique A'B' du rayon réfracté IR ; c'est ce que 
nous avons observé dans les plaques de cristal de roche 
obliques sur l'axe. Et puisque ce défaut de symétrie n’a pas 
lieu dans les lames de mica, c’est une preuve que le troisième 
axe leur est perpendiculaire. 
Faisons maintenant une expérience qui complétera la 
précédente. j 
Laissons toujours le plan d'incidence dans l’azimut de 
45° ; mais au lieu d’y placer le second axe, mettons-y le 
premier. Alors inclinons de nouveau la lame, et cherchons 
à prévoir ce qui arrivera. 
Ici l'affaiblissement de la force émanée du premier axe 
tend à diminuer le nombre des oscillations, et l’accroisse- 
ment d'épaisseur produit par l'inclinaison tend à les aug- 
menter. Si ces deux causes existaient seules comme dans la 
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