SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 367 
en convenant de prendre les épaisseurs négatives égales aux 
épaisseurs positives de même valeur, ou, ce qui revient 
au même, en continuant la table de Newton au-delà du zéro 
des teintes par les mêmes périodes qu’en-decà. 
On voit maintenant pourquoi dans toutes les lames de 
mica de même nature le zéro des teintes arrive toujours 
sous la même incidence indépendamment de l'épaisseur ; et 
soit que l'on prenne une simple lame ou qu’on en superpose 
plusieurs , en mettant leurs axes parallèles. Cela tient à ce 
que la valeur de #', qui produit ce phénomène, est donnée 
par l'équation o — 1 — 6’, laquelle est absolument indé: 
pendante de l'épaisseur e. 
Maintenant quelle est la forme de cette fonction 68’, c'est 
précisément celle que nous avons déja vue être d’un si grand 
usage dans ces recherches. C'est le produit K sin. 6 tang. #', 
qui, en supposant K une constante arbitraire, représente le 
produit de la force polarisante par l’espace que la lumitre 
parcourt dans l’intérieur des lames. Nous avons même un 
moyen très-simple pour déterminer #', c’est de faire servir 
l'équation même que nous venons d'établir à calculer l'in- 
cidence où les teintes deviennent nulles; car, en nommant 
l'angle de réfraction pour lequel ce phénomène est arrivé, 
on aura 
1—=K sin. 6 tang. W', 
d’où l’on tire 
(Sa I 
‘Nous voyons dans la première série que le rayon extraor- 
dinaire s'est évanoui lorsque l'incidence en grades a été de 
