Y] HISTOIRE DE LA CLASSE, 3 
Ce sont encore cesmèmes principés que suppose M. Poisson 
dans le travail que nous annonçons; son objet est de déter- 
miner analytiquement la manière dont l'électricité se distri- 
bue à la surface des corps conducteurs , de comparer ses 
calculs à des observations authentiques , pour y trouver, s’il 
est possible, une confirmation de l'hypothèse qu'il adopte. 
Si toutes les parties d’un corps renferment une égale 
quantité de l’un et de l’autre fluides , aucun signe d'électricité 
ne se manifeste; on dit que le corps est dans son éfat naturel: 
alors, si l’on y introduit une quantité donnée de l'un ou 
l'autre fluide, ce fluide ajouté se distribuera à la surface du 
corps, où il sera retenu par l'air environnant. C'est ce que 
Coulomb a démontré. Il se formera donc à la surface du 
corps une couche extrèmement mince, dont l'épaisseur, en 
chaque point, dépendra de la forme du corps; elle doit 
prendre la figure propre à l'équilibre. 
M. Poisson prouve que le problème se réduit à trouver 
quelle doit être l'épaisseur de la couche fluide en chaque 
point de la surface, pour que l’action de la couche entière 
soit nulle dans l’intérieur du corps électrisé. Cette épaisseur 
sera la plus grande au sommet du plus grand des trois axes, 
et la plus petite au sommet du plus petit; et ces épaisseurs 
seront entre elles comme les longueurs des axes. En sup- 
posant que l'épaisseur de cette couche devienne très-petite, 
on en conclura la distribution de l'électricité à la surface 
d'un sphéroïde peu différent d’une sphere. Ce cas , et celui de 
l'ellipsoide, sont les seuls où, dans l’état actuel de la science, 
il soit possible d’assigner l’épaisseur variable de la couche 
fluide. 
En faisant usage des formules de l'attraction des sphé- 
