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entre ces deux épaisseurs tend vers une limite constante qui 
est égale au quarré du rapport de la circonférence au diametre, 
divisé par 6; ce qui vaut à-peu-près :: ainsi, quand on pose 
sur une sphère électrisée une autre sphère d'un diamètre 
tres-petit, relativement à celui de la première, l'électricité se 
partage entre les deux corps dans le rapport d'environ cinq 
fois la petite surface à trois fois la plus grande. 
Coulomb avait tenté de déterminer ce rapport par expé- 
rience ; il l'avait toujours trouvé au-dessous du nombre 2 ou 
de +, d’où il avait conclu que la limite devait être le nombre 2. 
On sent bien que cette limite n'était pas de nature à être 
déterminée avec une certaine précision par l'expérience ; 
ainsi, loin d’objecter à la théorie la différence qui se trouve 
entre l'observation et le calcul, on aura bien plutôt lieu d'être 
surpris du grand accord que l’on remarque entre les résultats 
de la formule et ceux d'observations faites il y a plus de 
vingt-cinq ans, et que M. Poisson rapporte à la fin de son 
Mémoire. En effet, nulle part la différence ne s'élève à un 
trentième de la quantité qu’on voulait déterminer. 
Jusqu'ici M. Poisson n’a considéré qu'un seul corps élec- 
trisé, ou plusieurs corps qui se touchent, de manière que 
le fluide électrique puisse passer librement d'un corps sur 
un autre; il montre ensuite comment l'analyse s'applique 
également au cas où les deux fluides se trouvent à-la-fois 
sur une même surface. Il choisit deux sphères séparées par 
un intervalle très-grand, par rapport à l’un des deux rayons. 
Si l’on suppose que la petite sphère n'était pas électrisée 
primitivement, et qu'elle ne le soit que par l'influence de la 
grande, on trouve que l'électricité contraire à celle de la 
grande sphère se porte vers le point qui en est le moins 
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