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d'Islande, et je fis de même pour une quatrième dont l’épais- 
seur était 0",940. Alors la lame de spath d'Islande avait dé- 
passé l'incidence perpendiculaire, et il fallait incliner sa surface 
en sens contraire de ce que l’on avait fait d’abord , afin d’ac- 
croître sa force répulsive, en augmentant l'angle de son axe 
de cristallisation avec le rayon réfracté. Tous ces phéno- 
mènes sont exactement conformes à la théorie des oscilla- 
tions, mais de plus ils sont tellement déterminés, tellement 
circonscrits dans leurs limites, qu'il est difficile de croire 
qu'on les eût aperçus , si cette théorie ne les eût indiqués. 
Un autre fait qui résulte encore des mêmes principes, c’est 
la succession plus ou moins rapide des teintes dans les di- 
verses parties de la lame de spath d'Islande, selon les incli- 
naisons où elle est placée. En effet, nous avons vu que des 
lames ainsi obtenues par l'art sont toujours un peu prisma- 
tiques. L’inégalité de leur épaisseur doit donc faire naître 
des couleurs différentes dans leurs diverses parties, et la 
succession de ces couleurs doit être d'autant plus serrée, que 
la force répulsive est plus énergique. Aussi observe-t-on 
que dans les grandes inclinaisons, où le rayon réfracté fait 
un très-petit angle avec l’axe de la lame, les couleurs sont 
très-étendues, et chaque image est presque entièrement 
d'une teinte uniforme, ou du moins ne contient que des 
teintes voisines. Mais, à mesure que cet angle augmente, 
l'inégalité des teintes s'accroît aussi, et enfin quand la force 
répulsive est à son maximum , leur multiplicité est telle qu'il 
en résulte sur chaque image une foule d’anneaux très-serrés, 
où l'on ne distingue plus que les teintes dominantes du 
blanc rougeûtre et du verd, comme dans les anneaux colo- 
rés ordinaires , lorsqu'ils sont décomposés par un prisme 
