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seur de la plaque de chaux sulfatée, capable de le compenser 
sous l'incidence perpendiculaire. Cette épaisseur était à-peu- 
près celle de la dernière plaque qui m'avait servi dans les 
expériences précédentes, puisque celle-ci avait pour valeur 
5",8385. Aussi, en la croisant avec le petit rhomboïde, et 
variant tant soit peu l'incidence, elle produisit des couleurs, 
tandis que ni elle, ni le rhomboïde, n’en donnaient isolé- 
ment. 
Ces couleurs étaient disposées par ondulations qui sui- 
vaient les stries dont les surfaces du petit rhomboïde étaient 
hérissées. Car le poli naturel des surfaces du spath d'Islande 
est toujours assez imparfait, ce qui est, je crois, un résultat 
de la fragilité de cette substance, et de sa facilité à se divi- 
ser. Je ne sais même si, par cette raison, de très-petits 
rhomboïdes sont toujours parfaitement plans. Mais, dans 
tous les cas, ces inégalités ne font, par les variétés de cou- 
leurs qu’elles donnent, qu'offrir une nouvelle confirmation 
de la théorie. 
Nous venons de dire que le rapport des forces polarisantes 
du spath d'Islande et de la chaux sulfatée, donné par ces 
expériences , était égal à 18,6. Or j'ai depuis long-temps fait 
voir que le cristal de roche agit comme la chaux sulfatée. Ce 
mème rapport 18,6 sera donc aussi celui du spath d'Islande 
comparé au cristal de roche. Maintenant, si l’on compare les 
forces répulsives de ces deux substances, que Malus à con- 
clues de leur double réfraction, on trouve leur rapport égal 
à 17,7, C'est-à-dire, presque le même que celui des forces 
polarisantes , et plusieurs autres substances comparées entre 
elles de la même manière, m'ont offert la même égalité. Ce 
qui acheverait de montrer, si cela était encore nécessaire, 
que la théorie des oscillations de la lumière atteint réelle- 
