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qui doivent composer chaque faisceau tournent déja leurs 
axes dans les directions que la double réfraction leur assigne. 
J'ai montré que ce phénomène s'opere, sur chaque espèce 
de molécules lumineuses, par une suite d’alternatives de 
polarisation, qui fait comme osciller leurs axes autour des 
directions définitives sur lesquelles ils doivent enfin se fixer 
quand le cristal a suffisamment agi sur elles. Les proportions 
d'épaisseur auxquelles ces alternatives se succèdent pour 
chaque espèce de molécules lumineuses, sont les mêmes que 
celles des accès de réflexion et de réfraction que Newton a 
découverts ; mais leur étendue absolue est beaucoup plus 
grande, et elle varie comme le quarré du sinus de l'angle 
que l’axe du cristal forme avec le rayon réfracté. J'ai fait 
voir que cette inégalité d’alternatives est la cause des 
couleurs que présentent les deux faisceaux dans lesquels 
un rayon polarisé se divise lorsqu'il traverse des lames 
minces de mica ou de gypse, phénomène que M. Arago a 
remarqué le premier. Mais on peut tout aussi bien le 
produire avec des plaques épaisses de tous les cristaux, 
doués de la double réfraction, au moyen de la considéra- 
tion suivante. 
Lorsque les particules lumineuses ont traversé une plaque 
cristallisée, où elles ont pris un certain degré d’aimantation, 
ainsi qu'une certaine direction de polarisation, on peut y 
détruire ces impressions, et rendre aux particules leurs di- 
rections et leurs affections primitives, en leur faisant tra- 
verser une autre plaque cristallisée, de même nature, d'une 
épaisseur convenable , et dont la section principale soit 
croisée à angles droits sur celle de la première plaque. Alors 
