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On s’assurera aisément de cette nécessité en prenant une 
aiguille de béryl et une autre de cristal de roche, comprises 
dans les rapports d'épaisseur que j'ai assignés , et en essayant 
de les superposer de manière à obtenir, par la double réfrac- 
tion , des images colorées. Car, en étudiant l'effet d'un pareil 
système sur un rayon polarisé, on trouvera que les actions 
successives des deux plaques se détruisent si leurs sections 
principales sont parallèles, et s'ajoutent si elles sont croisées 
à angles droits , au contraire de ce qui arrive quand on com- 
bine ensemble les autres cristaux dont j'ai parlé. 
Ces phénomènes nous apprennent que la force polarisante 
émanée de l'axe du béryl s'exerce sur les molécules lumi- 
neuses en sens contraire de celle qui émane de l'axe du 
cristal de roche ou de la chaux sulfatée. Si l’une commence 
par faire tourner les molécules Jumineuses de droite à 
gauche, l’autre agissant ensuite sur ces mêmes particules, 
dans des circonstances de position pareilles , les fera tourner 
de gauche à droite, ou généralement détruira les impres- 
sions que la première leur aura données. Ceci est tout-à-fait 
analogue à l'opposition des forces de rotation que j'ai décou- 
vertes dans les aiguilles de cristal de roche taillées perpen- 
diculairement à l'axe de cristallisation , et exposées à un 
rayon polarisé, sous l'incidence perpendiculaire. Car dans 
cette situation où la force répulsive de la double réfraction 
est nulle, j'ai montré qu'il se manifestait d’autres forces, qui 
faisaient tourner les molécules lumineuses d’un mouvement 
continu autour de leur centre de gravité ; les unes de droite 
à gauche, les autres de gauche à droite ; de sorte qu'en 
superposant deux de ces plaques d'une énergie égale mais 
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