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trouvent croisés à angles droits. Si vous faites traverser un 
pareil système par un rayon polarisé, en le présentant sous 
l'incidence perpendiculaire , il n’en résultera aucun dérange- 
ment dans les axes des particules lumineuses , la seconde 
plaque détruisant les déviations que la première leur avait 
imprimées. Si les plaques ainsi croisées ont des épaisseurs 
inégales , leur effet combiné sera le même que celui d'une 
seule plaque égale à la différence de leurs épaisseurs. Mais 
si au lieu de croiser leurs axes, on les dispose parallèlement, 
leurs actions s'ajoutent , et l'effet est le mème que celui d’une 
seule plaque égale à leur somme. 
Voilà ce qui a lieu pour les plaques de même nature. 
Quand elles sont de nature différente, ce n’est pas toujours 
en croisant leurs axes que l’on oppose leurs actions. Il faut 
croiser les axes du cristal de roche et de la chaux sulfatée; 
il faut au contraire rendre paralleles les axes du cristal de 
roche et du béryl; en sorte que ces deux dernieres sub- 
stances , placées de la même maniere relativement à un rayon 
lumineux, exercent sur lui des actions contraires, qui se neu- 
tralisent exactement quand les épaisseurs des deux sub- 
stances ont entre elles un certain rapport qui est de 1 à 2 
pour le cristal de roche comparé au béryl. C'est là ce qui 
m'a fait connaître la nécessité de distinguer deux sortes de 
forces polarisantes distinctes, analogues aux deux électricités 
vitrée et résineuse, et que, par analogie, je nommerai la 
polarisation quartzeuse et la polarisation béryllée, d’après 
la nature des cristaux qui m'ont d’abord offert cètte oppo- 
sition. 
Ayant montré ces expériences au célèbre physicien M. Wol- 
laston , il m’engagea à examiner si la chaux phosphatée qui 
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