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une glace. Supposons que sa direction de translation soit 
perpendiculaire au plan de la fig. 1, et soit CZ son plan de 
polarisation. 
Je transmets ce rayon à travers une plaque de chaux sul- 
fatée, dont l'épaisseur e excède “”- de millimètre, afin qu'il 
n'en résulte pas d'images colorées. Je dispose cette plaque 
de maniere qu’elle soit perpendiculaire au rayon polarisé, et 
que son axe de double réfraction CA fasse un angle de 45° 
avec le plan primitif de polarisation CZ. 
D'après ma théorie, les molécules lumineuses, en entrant 
dans la plaque cristallisée, commencent par osciller de part 
et d'autre de son axe; et les limites de leurs oscillations CX 
et CZ font avec cet axe des angles égaux. Ainsi, en suppo- 
sant que la plaque ne soit pas assez épaisse pour produire 
la polarisation fixe, et il serait difficile d’en trouver de telles, 
lorsque le rayon l’a traversée, une partie de ses molécules 
prend sa polarisation suivant CX , ce sont celles qui achèvent 
une oscillation impaire; les autres qui achèvent un nombre 
d’oscillations paires se trouvent ramenées à leur polarisation 
primitive CZ. Ici les lignes CX et CZ sont perpendiculaires 
l'une à l’autre à cause de la direction de 45° que l’on a donnée 
à l'axe CA; et de plus l'épaisseur de la plaque excédant #- 
de millimètre, les oscillations mélent assez les molécules de 
couleur diverse pour que les deux faisceaux soient blancs. 
Pour pouvoir étudier séparément chacun de ces faisceaux, 
je les transmets à travers une pile de lames de verre paral- 
lèles , composée de dix lames ou davantage , et inclinée 
sous l'angle qui produit la polarisation complète sur le 
verre. Lorsqu'on tourne cette pile de manière que le plan 
d'incidence soit dirigé suivant CZ, le faisceau polarisé dans 
