SUR LA POLARISATION DE LA LUMIÈRE. 37 
trouve alors que les images colorées sont les mêmes et distri- 
buées de la mème manière, soit que l'on ait rejeté par l'inter- 
position de la pile le faisceau CX ou le faisceau CZ; c’est-à-dire, 
par exemple, que si l’on analyse la lumière transmise au moyen 
d’un prisme de spath d'Islande fixe, et que, dans le premier 
cas, on obtienne une image ordinaire verte et une image ex- 
traordinaire rouge, on aura précisément la même chose dans 
le second cas. Ce résultat est encore tout-à-fait conforme à 
la théorie. Pour faire voir comment il en dérive, représen- 
tons par CA, CB, fig. 3, les axes des deux lames croisées, et 
supposons que leurs épaisseurs soient e e’, ces quantités pou- 
vant être quelconques. D’après ce que j'ai-prouvé dans mon 
ouvrage, lorsque les molécules lumineuses ont traversé une 
épaisseur égale dans les deux plaques croisées, elles se 
trouvent toutes complètement ramenées à leur polarisation 
primitive CZ, et elles partent de là pour continuer leurs 
oscillations comme elles auraient fait dans une seule plaque 
dont l'épaisseur aurait été e—e. Si e’ surpasse e, cette plaque 
additionnelle aura son axe dirigé suivant CB; si au contraire 
e surpasse €’, il sera dirigé suivant CA. Dans le premier cas, 
les limites des oscillations seront CZ et CX', prolongement 
de CX ; dans le second, les limites seront CZ et CX ; le sens 
de la polarisation sera donc le même, aussi bien que le 
nombre et la nature des particules qui acquerront l’une ou 
l'autre direction. Il n’y aura de différence qu’en ce qu’elles 
seront retournées diamétralement sur la ligne XX’. Mais à 
cause de la symétrie de leur figure autour de leur axe de 
polarisation, cette inversion ne fait absolument rien sur la 
manière dont elles se réfractent ensuite dans le rhomboïde. 
