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des plans perpendiculaires à celui des +, y, les uns paral- 
lèles au plan des x, z, et les autres au plan des y, z: l’élé- 
ment qui répond au point m sera, comme on sait, exprimé 
par À dx dy, en faisant, pour abréger, 
dz dz ERP 
da PT ae UN TE NNO =S 
et comme dans l'étendue de cet élément les quantités 
X, Y,Z sont censées constantes, il s’ensuit que les forces 
motrices qui lui sont appliquées, seront égales à X,Y, Z, 
multipliées par 4 dx dy, ou à 
Xkdxdy, Y Kdxdy, Zkdzx dr. 
Mais, outre ces forces, il en existe d'autres qui naissent 
de la liaison de l'élément que l'on considere avec ceux qui 
lui sont adjacents, et auxquelles fil est nécessaire d’avoir 
égard. 
En effet, dans l’état d'équilibre, chacun des éléments dont 
la surface est composée, est endu par des forces inconnues, 
dirigées dans le plan même de l'élément, et qui agissent en 
sens contraires à ses extrémités opposées ; ainsi les quatre 
côtés qui terminent l'élément quelconque 4 dx dy, sont 
tirés du dedans au dehors par des forces comprises dans le 
plan tangent au point »: nous les supposerons, de plus, 
perpendiculaires à ces côtés; mais, pour embrasser tous les 
cas qui peuvent se présenter, nous n'établirons aucun rap- 
port particulier entre les forces qui agissent sur deux côtés 
adjacents, c’est-à-dire , que nous regarderons chaque élément 
de la surface comme éprouvant deux tensions indépendantes 
l'une de l’autre; et, effectivement, on conçoit qu'un même 
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