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tangent à la surface , un triangle infiniment petit, dont l’un 
des côtés sera l'élément ds, et les deux autres seront, comme 
précédemment, dyV/1+$ et dxV/:+p"; or, les tensions 
extrêmes devront faire équilibre à la force donnée, qui tire 
aussi du dedans au dehors l'élément ds; et par conséquent 
elles devront être égales et contraires à ses composantes. Re- 
présentons donc par P ds cette force extérieure; dans l'état d'é- 
quilibre, sa direction sera nécessairement comprise dans le 
plan tangent au point mn ; mais elle pourra être perpendiculaire 
ou oblique par rapport au côté ds. Si elle est perpendicu- 
laire, et qu’on la décompose en deux forces, qui soient aussi 
perpendiculaires aux deux autres côtés de notre triangle, on 
sait, par les éléments de la statique, que les composantes 
seront proportionnelles à ces côtés, et représentées par 
PdyVspe etP déVi Ep; 
par conséquent on aura dans ce cas T—T'—P. Mais, si la 
force P ds est oblique sur le côté ds, ses composantes, per- 
pendiculaires aux deux autres côtés, ne seront plus propor- 
tionnelles à ces côtés, et les tensions extrêmes T et T', ne 
seront plus égales entre elles; d'où nous pouvons conclure 
que l'hypothèse de T=T", dans toute l'étendue de la sur- 
face, exige que les forces appliquées à son contour libre, 
soient perpendiculaires en chaque point, à la direction de 
ce contour. 
Il y a un cas particulier dont nous donnerons bientôt un 
exemple (n° 6), dans lequel la force P ds étant perpendicu- 
laire au côté ds, les deux tensions T et T’ ne sont cepen- 
dant pas égales. Ce cas est celui où le côté ds se trouve pa- 
rallèle à l'un des deux plans des æ, z, ou des y, z; la dé- 
