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duits ; faisons aussi abstraction de la pesanteur, de manière 
que les points de la surface ne soient sollicités par aucune 
force donnée ; enfin, supposons que les vitesses z et v, pa- 
rallèles au plan des x, y, soient nulles ou insensibles , ce qui 
revient à dire, que chaque point de la surface demeure con- 
stamment dans une même perpendiculaire à ce plan. Toutes 
ces restrictions sont semblables à celles que l'on admet dans 
la théorie des cordes vibrantes; en les adoptant, les équa- 
tions du mouvement de la surface s’obtiendront en faisant 
X—o,Y—o, dans celles du numéro 2, et y remplaçant Z 
par — LL négligeant en outre les quarrés et le produit de 
p etq, ces équations se réduisent à 
aT ar dw  d.Tp  d.T'q 
TE 0? TR HR SRE = 
Les deux premières montrent que T est une fonction de y, 
et T' une fonction de x; d’ailleurs, à cause que x et y sont 
/ dw d?z 
regardées comme constantes, on a Don re0 remettant 
dz CHAR Zen L à 
donc = et a la place de p et q, la troisième équation 
deviendra 
d°z d°3 r d23 
€ PE — 2h 7e Ste T Er | 
Si l'on veut dans ce cas que les deux tensions T et T” 
soient égales entre elles, il faudra qu’elles soient indépen- 
dantes à la fois de x et de y; posant donc T=—T'—a«;, on 
aura cette équation 
da 1e di = 
ruée Dir? 
