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par 4° se réunit à la constante arbitraire contenue dans 11; 
et nous allons prouver qu'il disparaît avec elle, lorsqu'on en 
détermine la valeur. 
En effet, cette constante dépend des forces particulières 
qui tirent la surface à ses limites, et qui sont égales et di- 
rectement opposées aux tensions extrêmes, ainsi qu'on l'a 
vu dans le numéro 4. Supposons donc que "7 est un des 
points du contour; désignons par V,la force donnée qui 
agit sur ce point, tangentiellement à la surface, et dans 
une direction perpendiculaire à son contour; égalant cette 
force à la tension extrême qui répond au même point, c'est- 
à-dire, à la seconde valeur de T du numéro 18, nous aurons 
VO RSS SEE (&). 
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Or, si de cette équation, appliquée à un point déterminé 
du contour, on tire la valeur de la constante arbitraire, 
renfermée dans Il, et qu'on l'élimine ensuite de l'équation 
(a), il est évident que le terme multiplié par 4° disparaîtra 
en même temps; de sorte qu'il ne restera que des forces 
données et des termes provenant des forces élastiques qui 
seront multipliés par 4°. : 
(21). Dans le cas où les forces X, Y, Z, sont nulles, et où 
la surface élastique est un cylindre, on doit trouver pour 
la section perpendiculaire aux arêtes, l'équation ordinaire 
de la lame élastique. Pour le vérifier, prenons l'axe des y 
parallele à ces arêtes, auquel cas z sera indépendante de 
y, et l’on aura 
22 af rap 
q—=0; k=V/1+p, a Tr H=—(1 +p°) 7 AA) G—o. 
