SUR    L'ÉLECTRICITli.  fy]. 
marquera  que  les  deux  fluides  sont  en  quantités  égales  sur 
la  première  ou  sur  la  seconde  sphère. 
Il  est  important  d'observer  que  ces  différences  E  et  E,  ne 
sont  autre  chose  que  les  quantités  de  fluide,  distribuées 
uniformément  sur  les  deux  sphères  ,  avant  qu'on  les  eût 
soumises  à  leur  influence  mutuelle.  En  effet ,  cette  influence 
décompose  une  partie  du  fluide  naturel  contenu  dans  l'in- 
térieur de  chaque  sphère;  il  en  l'ésulte  des  quantités  égales 
de  fluide  vitré  et  de  fluide  résineux ,  qui  se  portent  à  la  sur- 
face ,  et  qui  en  changent  l'état  électrique  ;  mais  ces  quantités 
égales  ne  changent  rien  à  la  différence  entre  les  quantités 
des  deux  fluides,  répandues  sur  cette  surface;  par  consé- 
quent cette  différence  reste  égale  à  la  c[uantité  d'un  seul 
fluide  qui  recouvrait  primitivement  la  surface  de  chaque 
sphère.  Cela  suppose,  toutefois,  que  les  deux  sphères  n'ont 
pas  été  mises  en  contact,  et  même  qu'elles  n'ont  pas  été 
assez  rapprochées  l'une  de  l'autre  pour  que  le  fluide  élec- 
trique ait  pu  s'échapper  en  étincelant. 
Si  l'on  divise  les  valeurs  de  E  et  E,  par  les  surfaces  t\T.d' 
et  4i^^'  des  sphères,  on  aura  l'épaisseur  constante  de  la 
couche  électrique  sur  chaque  sphère,  avant  leur  influence 
mutuelle,  ou  après  qu'on  les  aura  soustraites  à  cette  in- 
fluence en  les  éloignant  sixffisammeut  l'une  de  l'autre;  or. 
cette  division  donne 
E  ,  E 
47:  a'  °'      4x0^ 
=  B„ 
d'où  l'on  voit  cjue  l'épaisseur  constante  sur  la  sphère  du 
rayon  a  est  égale  au  pi'emier  ternie  du  développement  de 
fx,  ou,  ce  qui  est  la  même  chose,  à  la  valeur  de  cette 
fonction ,  qui  répond  à  a;  =  o  ;  et ,  de  même ,  la  valeur  de 
