QQ  1\I  É  M  0  I  R  E 
et  comme  cette  valeur  de  p.,  est  très -petite,  il  s'ensuit  que 
les  points  demande's  sont  situes,  à  fort  peu  près,  sur  le 
grand  cercle  dont  le  plan  est  perpendiculaiie  à  la  droite  qui 
joint  les  deux  centres. 
Ainsi,  lorsqu'une  sphère  non  électrise'e  est  placée  à  une 
grande  distance  d'une  autre  sphère  électrisée,  par  exemple, 
'vitreiisement ^  l'électricité  résineuse  se  porte  vers  le  point  de 
la  première  sphère  le  plus  voisin  de  la  seconde ,  et  l'électri- 
cité vitrée  vers  le  point  opposé.  Les  quantités  d'électricité 
accumulées  en  ces  deux  points  ,  diffèrent  d'autant  moins 
entre  elles,  que  le  rayon  de  la  sphère  électrisée  par  in- 
fluence est  plus  petit  par  rapport  à  la  distance  des  deux 
centres;  et  la  ligne  qui  sépare  les  deux  fluides  sur  cette 
sphère,  divise  sa  surface,  à  fort  peu  près,  en  deux  parties 
égales. 
(43)  Lorsque  la  sphère  du  rayon  ^,  au  lieu  d'être  primi- 
tivement à  l'état  naturel ,  aura  été  électrisée  d'une  manière 
quelconque ,  l'épaisseur  de  la  couche  électrique  se  trouvera 
augmentée  d'une  même  quantité  en  tous  les  points  de  sa 
surface,  savoir,  d'une  quantité  égale  à  l'épaisseur  primitive 
de  cette  couche.  Cela  résulte  évidemment  de  la  valeur  de  z 
du  n°  4ii  dans  laquelle  B  représente  l'épaisseur  primitive 
sur  la  sphère  du  rayon  b. 
Si  les  deux  quantités  A  et  B  sont  de  même  signe ,  et  qu'en 
même-temps  on  ait— ^Ti  +  ^J  >  B,  l'électricité,  au  point 
qui  répond  à  (j-,  =  i ,  sera  de  signe  contraire  à  B;  au  point 
diamétralement  opposé,  elle  sera  de  môme  signe;  et  pour 
déterminer  la  ligne  de  l'opération  des  deux  fluides  sur  la 
sphère  du  rayon  è,  on  aui'a  l'équation 
