SUR    LA    POLARISATION    DE    LA    LUMIERE.  ï45 
Nous  avons  de  plus  le  rayon  O  qui  traverse  librement  la 
lame  mince  sans  perdre  sa  polarisation  primitive ,  mais  qui 
se  décompose  en  traversant  le  rhomboïde.  Comme  il  est 
polarise'  relativement  au  plan  du  me'ridien,  il  est  visible 
qu'il  donnera 
(   ordinaire ....    1     ,         ,,-  •   -  f   ^  ^°*'  * 
un  rayon  ...  dont  1  intensité  sera        ^    .   , 
•'         (   extraordinaire   )  (   U  sin-  a 
Voilà  en  tout  six  faisceaux  distincts  dans  leur  origine; 
mais  il  est  visible  qu'à  cause  du  peu  d'e'paisseur  de  la  lame, 
ils  se  confondent  en  tombant  sur  le  rhomboïde.  Ainsi,  en 
se  décomposant  dans  son  intérieur,  ceux  de  même  nature 
s'ajoutent,  et  ceux  de  nature  différente  se  séparent  :  de  sorte 
qu'en  représentant  finalement  par  F„  F,  les  deux  faisceaux 
ordinaire  et  extraordinaire  qui  en  résultent ,  et  que  l'on 
aperçoit  à  l'oeil,  on  aura 
F„=:::Ocos'a  +  E cos' z cos' (a  —  i)  +  Esin'isin'  (a  —  i) 
F,  =  Osin'  a  +  Ecos'isin'  (a  —  i)  -\-  EsiiVicos'(a  —  i). 
Ces  expressions  satisfont  à  plusieurs  des  phénomènes  que 
présentent  les  lames  :  elles  donnent  toujours  des  teintes 
complémentaires ,  puisque  la  somme  des  deux  faisceaux 
F„+Fe  est  égale  à  O+E,  qui  représente  la  lumière  blanche. 
Elles  donnent  à  un  même  faisceau  F„  ou  F^  des  teintes  com- 
plémentaires lorsque ,  laissant  la  lame  fixe ,  on  change  a  en 
«zfcgoo;  ce  qui  est  un  phénomène  observé  par  M.  Arago: 
partielle  sur  la  seconde  surface  de  ce  prisme  sera  à  très -peu  pjès  la 
mêine  pour  les  deux  faisceaux ,  et  les  intensités  des  rayons  émergens 
seront  aussi  les  mêmes  que  s'ils  avaient  traversé  un  rhomboïde  :  ils  seront 
seulement  plus  séparés, 
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