SUR    LA    POLARISATION    DE    LA    LUMIÈRE.  i55 
générales  de  F„  et  de  F,;  pour  cela  il  faudrait  faire 
COS'a  =  COS'  (2ï  — a),      OU      sill  2  i  .  sin  2  (j  —  a)  =  O, 
ou ,  œ  qui  revient  encore  au  même , 
sin  i  cos  i  sin  {i  —  «)  cos  {i  —  a)  =:  o. 
Chacun  de  ces  facteurs  donnant  deux  racines ,  il  y  a  en 
tout  huit  valeurs  de  i  qui  satisfont  à  la  condition  proposée, 
et  ces  huit  valeurs  sont 
i=  180°,  i=  270°,  ï  =  a  +   l8o<»,   i  =  a  +  270°. 
Les  quatre  qui  sont  indépendantes  de  a  placent  l'axe  de  la 
lame  parallèle  ou  perpendiculaire  au  méridien.  En  effet, 
dans  ces  positions  la  lame  n'imprime  aucun  mouvement  de 
rotation  aux  molécules  lumineuses  :  le  rayon  lumineux  arrive 
donc  tout  entier  au  second  cristal,  en  conservant  sa  polari- 
sation primitive  par  rapport  au  plan  du  méridien;  et  comme 
le  second  cristal  exerce  la  polarisation  totale,  il  s'ensuit  que 
les  deux  images  qu'il  donne  sont  Ijlanches,  mais  inégales  en 
intensité.  Tout  cela  est  conforme  à  l'expérience. 
Les  quatre  autres  racines  dans  lesquelles  i  dépend  de  a 
nous  apprennent  qu'on  aura  encore  des  images  blanches 
lorsque  l'axe  de  la  lame  mince  coïncidera  avec  la  section 
principale  du  second  cristal,  ou  lui  sera  perpendiculaire; 
par  conséquent ,  si ,  après  avoir  disposé  la  lame  de  cette 
manière,  on  la  fixe  au  second  cristal,  on  pourra  les  tourner 
ensemble  dans  tous  les  azimuts,  et  l'on  aura  toujours  deux 
images  blanches;  en  effet,  avec  i  =  a  les  intensités  des  deux 
rayons  deviennent 
F„  =  [0  +  E]cos'«,     F,  =  [0  +  E]sin=a;. 
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