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ce  qui  indique  deux  images  blanches;  et  l'on  voit  de  plus 
que  CCS  deux  images  sont  précisément  les  mêmes  que  l'on 
obtiendrait  par  la  seule  action  du  second  cristal ,  si  la  lame 
mince  n'existait  pas.  Tous  ces  résultats  sont  très-exactement 
confirmés  par  l'expérience,  comme  je  m'en  suis  assuré. 
Les  forznules  générales  [i]  serviront  encore,  si,  au  lieu 
d'analyser  la  lumière  transmise  en  se  servant  d'un  rhom- 
boïde de  spath  d'Islande,  on  veut  employer  la  réflexion  sur 
une  glace  placée  sous  l'angle  de  la  polarisation  complète  :  il 
suffit  de  se  rappeler  que,  d'après  les  expériences  de  Malus, 
le  rayon  réfléchi  par  cette  seconde  glace  a  tous  les  caractères 
du  rayon  ordinaire  donné  par  la  réfraction  d'un  cristal  dont 
la  section  principale  serait  parallèle  au  plan  de  réflexion. 
Ainsi,  en  regardant  désormais  «  comme  représentant  l'azi- 
mut du  plan  de  réflexion  du  rayon  sur  cette  glace,  la  cou- 
leur et  l'intensité  du  rayon  réfléchi  seront  données  par  la 
formule 
[2]      Fo  =  O  COS'  a  +  E  COS'  (2  J  —  a), 
qui  convenait  précédemment  au  rayon  ordinaire;  au  moyen 
de  cette  formule  on  pourra  prévoir  d'avance  la  couleur 
réfléchie  par  la  glace  dans  chaque  position  où  on  voudra  la 
placer.  Supposons ,  par  exemple ,  que  l'on  mette  le  plan  de 
réflexion  dans  l'azimut  de  90°,  ce  qui  est  la  position  conve- 
nable pour  laisser  passer  librement  la  teinte  O,  sur  laquelle 
la  lame  n'agit  point.  En  faisant  a=90°  dans  noti'e  formule, 
elle  donnera 
F„  =  E  sin'  2  i  ; 
ce  qui  montre  que  le  rayon  réfléchi  par  la  glace  sera 
toujours  composé  de  la  seule  teinte  E ,  dont  l'intensité , 
