162  RECHERCHES 
une  lame  épaisse  de  chaux  sulfatée,  ou  de  mica,  ou  de 
cristal  de  roche,  taillée  pai-allèlement  à  l'axe;  et  qu'en  sortant 
de  ces  lames  on  l'analyse  avec  un  rhomboïde  de  chaux  car- 
bonatée  qui  le  reçoit  sous  l'incidence  perpendiculaire.  Si  on 
voulait  l'analyser  par  la  réflexion  sur  une  glace  placée  sous 
l'angle  de  la  polarisation  complète ,  il  faudrait  regarder  v. 
comme  désignant  l'azimut  du  plan  de  réflexion  de  cette 
glace,  et  alors  F„  exprimerait  l'intensité  du  rayon  réfléchi. 
Il  y  a  encore  une  autre  espèce  de  polarisation  totale  qui 
précède  celle  dont  nous  venons  de  parler  :  elle  s'observe 
lorsque  les  lames  sont  assez  minces  pour  polariser  le  blanc 
du  premier  ordre.  Dans  ce  cas ,  comme  le  complément  de 
ce  blanc  est  le  noir  dans  la  série  des  anneaux  colorés ,  il 
s'ensuit  que  E  représentant  le  blanc  du  premier  ordre ,  la 
teinte  O  est  nulle;  c'est-à-dire,  qu'aucune  molécule  lumi- 
neuse n'échappe  à  la  polarisation  produite  par  la  lame  ; 
alors  les  deux  images ,  dans  chaque  position  de  la  lame  et  du 
cristal,  deviennent 
F„  =  E  cos'  (  2  J  —  a  ) 
F,  =  Esin'  (2i  — a); 
et  ces  deux  images  sont  toujours  blanches ,  ce  qui  est  con- 
forme à  l'expérience.  Nous  reviendrons  plus  loin  sur  ce  cas 
particulier. 
On  peut  encore  déduire  de  nos  formules  l'effet  que  les 
lames  minces  doivent  produire  sur  des  rayons  naturels,  ou, 
ce  qui  revient  au  même ,  sur  des  rayons  polarisés  dans  deux 
sens  rectangulaires;  commençons  par  ce  dernier  cas  :  sup- 
posons donc  un  rayon  dont  une  partie  O  -f-  E  soit  polarisée 
ordinairement  suivant  un  certain  sens,  dans  le  méridien, 
