DE    LA    POLARISATION    DE    LA    LUMIÈRE.  f6^ 
par  exemple,  et  dont  l'autre  partie,  égale  à  la  précédente, 
soit  polarisée  dans  un  sens  perpendiculaire.  En  conservant 
toutes  nos  dénominations  précédentes ,  la  lame  mince  pré- 
sentée perpendiculairement  au  premier  faisceau  qui  est 
polarisé  dans  le  sens  du  méridien,  donnera  deux  rayons 
F„  et  Fe,  l'un  ordinaire  el  l'autre  extraordinaire,  dont  les 
intensités  et  les  couleurs  seront 
F„  =  O  cos'  a  +  E  cos'  (2  i  —  a) 
Fe  =  O  sin"  a  +  E  sin'  (2  i  —  a). 
Pour  connaître  maintenant  l'action  de  la  même  lame  sur 
l'autre  faisceau  O  +  E  qui  est  polarisé  dans  un  sens  per- 
pendiculaire, il  n'y  a  qu'à  considérer  que,  relativement  à  ce 
dernier,  les  angles  a  et  i  sont  tous  deux  augmentés  égale- 
ment et  précisément  d'un  angle  droit.  Il  n'y  a  donc  qu'à 
faire  cette  augmentation  dans  notre  formule  générale  ,  a 
deviendra  a-l-c)o'*,et(2  i — a)  deviendra  2  i+  180°  —  « — 90°, 
ou  2  i  —  a  +  go°,  ce  qui  donnera  deux  rayons  F„',  F,',  l'un 
ordinaire,  l'autre  extraordinaire,  dont  les  intensités  seront 
F;  =  O  sin'  «  +  E  sin=  (2  i  —  «) 
F;  =  O  cos'  a  +  E  cos"  (2  i  —  a)  ; 
de  sorte  qu'en  les  ajoutant  aux  précédens,  chacun  à  celui  de 
même  dénomination,  il  viendra 
F„-hF;  =  o  +  E  f„+f;=o  +  e, 
c'est-à-dire,  deux  rayons  blancs  égaux  en  intensité.  La  même 
chose  arriverait  encore  si  la  lame  agissait  sur  un  rayon 
naturel ,  que  l'on  peut  considérer  comme  un  assemblage 
d'un  nombre  infini  de  rayons  parallèles  infiniment  peu  in- 
21. 
