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tenses,  et  polarises  clans  toutes  les  directions  possibles.  Pour 
appliquer  notre  formule  à  ce  cas ,  faisons  i  —  a  =  c ,  cer 
qui  donne  j  =  c  +  a,  2j  =  2c  +  2a,et  elle  deviendra 
F„  :^  O  COS'  a  +  E  COS'  (2  C  +  a) 
F„  =  O  siu'  a  +  E  sin'  (a  c  +  a)  : 
O  et  E  sont  les  deux  teintes,  ordinaire  et  extraordinaire, 
polarisées  dans  chacun  des  rayons  partiels.  Il  faut  regarder 
chacune  d'elles  comme  infiniment  faible  en  intensité  :  en 
passant  d'un  de  ces  rayons  partiels  à  un  autre,  l'angle  a 
varie,  mais  la  différence  i — a  ou  c  reste  constante.  Ainsi, 
pour  avoir  la  somme  de  tous  les  F„  et  de  tous  le  F,  relatifs 
à  ces  divers  rayons ,  il  faut  multiplier  les  deux  membres  de- 
chacune  des  équations  précédentes  par  ^  a ,  et  intégrer  ces 
membres  depuis  «  =  o  jusqu'à  a  =  Sôo",  on  aura  ainsi 
f¥„doL  =  T.[0-h^]        /'F.</a  =  x[0  +  E]; 
c'est-à-dire  que  l'ensemble  des  faisceaux  ordinaires  et  l'en- 
semble des  fiiisceaux  extraordinaires  formeront  encore  deux 
rayons  blancs  égaux  en  intensité,  ce  qui  est  conforme  à 
l'expérience. 
Il  me  reste  à  prouver  la  règle  que  j'ai  donnée  pour  déter- 
miner d'avance  la  teinte  E ,  sur  laquelle  les  lames  produisent 
la  polarisation  extraordinaire,  d'après  la  seule  connaissance 
de  leur  épaisseur  :  c'est  à  quoi  je  vais  procéder;  et  j'exposerai 
ensuite  les  lois  des  mêmes  phénomènes  sous  des  incidences 
obliques. 
