SUR    LA    POLARISATION    DE    LA    LUMIÈRE.  245 
relativement  aux  intensités.  L'intensité  des  rayons  extraor- 
dinaires deviendra  nulle  quand  on  aura 
sin'  2  («"  —  i- —  A)  =  o ,  ce  qui  donne  les  quatre  racines 
i=  ^■'  —  A  «■=  i  —  A  +  90<^ 
iz=.i  —  A  +  1 80°  J  =  i'  —  A  +  270. 
Alors  l'intensité  du  rsyon  ordinaire  sera  F„==0'  +  E',  c'est- 
à-dire  qu'elle  contiendra  toute  la  lumière  incidente  :  de  plus 
on  voit  que  F,  croîtra  depuis  i=i' — A  jusqu'à  i=j" — A+45°t 
et  qu'au-delà  de  cette  limite  il  décroîtra  par  les  mêmes  pé- 
riodes ,  conformément  aux  observations.  Lorsque  le  rayon 
polarisé  tombe  perpendiculairement  sur  la  lame  ,  6  est  nul , 
ce  qui  donne  i'=:A,  et  alors  les  valeurs  de  F„  et  de  F,  rede- 
viennent conformes  à  celles  que  nous  avons  données  dans 
la  première  section  pour  les  incidences  perpendiculaii'es. 
Dans  tout  ceci  nous  faisons  abstraction  de  la  réflexion 
partielle  qu'éprouve  le  rayon  polarisé  en  rencontrant  la 
lame  mince  :  cependant,  à  parler  à  la  rigueur,  cette  ré- 
flexion fait  varier  les  intensités  absolues  des  rayons  O'  et  E'  j 
et  les  fait  varier  inégalement ,  selon  les  inclinaisons  de  la 
lame  et  la  direction  du  plan  d'incidence  relativement  au 
rayon  polarisé.  Ainsi,  par  exemple,  lorsque  la  lame  forme 
un  angle  de  35°  environ  avec  le  rayon  polarisé  ,  comme 
sous  cette  inclinaison  elle  polarise  complètement  la  lumière 
par  réflexion ,  il  s'ensuit  que  si  on  place  le  plan  d'incidence 
dans  l'angle  horaire  de  9q°,  elle  recevra  le  rayon  polarisé, 
dans  une  position  telle,  qu'elle  ne  pourra  réfléchir  aucune 
portion  de  la  lumière  blanche  sur  sa  première  surface,  ni 
aucune  des  molécules  de  la  teinte  O'  sur  sa  seconde  surface;, 
