."ifta  SUR    LA    D  1  s  T  R  1  B  IJ  r  (  O  N 
Donc,  (juand  deux  sphères  trcs-rapprocliëes  l'une  de  l'au- 
Irc  sont  électrisées  d'une  manière  quelconque,  et  qu'il  n'y  a 
pas  entre  les  quantités  totales  d'électricité'  dont  elles  sont 
chargées,  le  rapport  qui  s'établit  dans  le  contact,  l'épaisseur 
de  la  couche  électrique  aux  points  les  plus  voisins  sur  les 
deux  sphères,  croît  indéfiniment  à  mesure  qu'elles  appro- 
chent du  contact;  il  en  est  de  même  de  la  pression  que  le 
fluide  électrique  exerce  sur  l'air  interposé  entre  ce^  deux 
corps;  et  quelque  faibles  que  soient  les  quantités  totales 
d'électricité,  il  y  a  toujours  vine  distance  assez  petite  pour 
que  la  pression  électrique  surpasse  la  résistance  de  l'air,  et 
pour  que  le  fluide  s'échappe  sous  forme  ^étincelle,  ou 
autrement. 
Nous  voyons  aussi  que  l'électricité  des  points  que  nous 
considérons  est  d'espèce  différente ,  et  tend  à  devenir  égale 
en  intensité  sur  les  deux  sphères;  car,  en  ne  conservant 
cjue  les  premiers  termes ,  ou  les  parties  principales  des 
valeurs  de  j-  et  z,  on  a 
3  (  A  FV  —  A'  B  ) 
Si  A  et  B  sont  de  signes  contraires,  y  prendra  le  signe 
de  A ,  et  z  celui  de  B,  puisque  A',  B'  et  le  dénominateur 
(c  —  a  —  ô)a  sont  des  quantités  positives.  Mais  quand  A 
et  B  seront  de  même  signe,  et,  par  exemple,  positives,  les 
signes  de  y  et  z  dépendront  de  savoir  laquelle  des  deux 
sjDhères   contient  plus   ou   moins   d'électricité   qu'elle  n'en 
A       A' 
conserverait    dans   le   contact  :  si   l'on  a   ît  >  ^r  ,   ce   sera 
r>        £> 
l'épaisseur  j  qui  restera  positive ,  et  z  deviendra  négative  ; 
et  vice  versa. 
