PARTIE MATHÉMATIQUE. XCIX 
les expériences précédentes avaient mesuré le pouvoir réfrin- 
gent. La force dispersive des liquides pouvait s’obtenir aisément, 
mais il n’en était pas de même de celle des vapeurs. La réfrac- 
tion qu’elles occasionnent dans un-prisme étant très-faible, la 
dispersion, qui n’est qu’une partie très-petite de cette réfraction, 
est à peine sensible. Aussi; malgré l'importance d'une pareille dé- 
termination dans les gaz et dans les vapeurs, les physiciens pa- 
raissaient avoir renoncé à la déduire de l'observation. L'objet 
que se proposaient les auteurs exigeait une mesure directe : 1ls 
se sont efforcés d'atteindre ce but, à l’aide d’un procédé dont 
ils promettent la description détaillée; et ils annoncent que les 
expériences faites sur une même vapeur, dans des circonstances 
différentes, s'accordent assez bien entre elles pour qu'on puisse 
regarder leurs déterminations comme approchant beaucoup de 
la vérité. 
Ils se sont assurés que le pouvoir dispersif diminue en effet 
avec la densité; mais ce que l'observation leur a montré d’une ma- 
nière non moins certaine, c'est que le pouvoir dispersif diminue 
dans un plus grand rapport que le pouvoir réfringent , en sorte 
qu'en appelant # le rapport du sinus d'incidence au sinus de réfrac- 
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tion, et o la densité du corps, le pouvoir réfringent ee est 
non-seulement variable pour une méme classe de rayons, Mais 
encore que la loi suivant laquelle ce changement s’effectue est 
différente pour les rayons diversement colorés. À 
Dans le soufre carburé, déja choisi pour exemple, le rapport 
du pouvoir dispersif au pouvoir réfringent est 0,14 à l'état li- 
quide, tandis qu'il se réduit à moins de 0,08 dans l’état de 
vapeur. 
Ainsi, tandis que la variation du ‘pouvoir réfringent pouvait 
encore s'expliquer en admettant que l'attraction d’un même 
corps, pour la lumière, varie suivant une loi différente de celle 
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