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292 SUR LA NATURE DES FORCES 
tallisation. Posons-les l’une sur l’autre, et transmettons per-. 
pendiculairement , à travers leur système, un rayon lumineux 
polarisé dans un seul sens ; puis analysons la lumiere trans- 
mise en la divisant par un prisme de spath d'Islande. Il en 
résultera deux images qui seront blanches ou colorées, selon 
le rapport d'épaisseur des plaques et le sens dans lequel on 
aura dirigé leurs axes de cristallisation. Si ces axes, et par 
conséquent les sections principales des deux plaques, sont 
parallèles, les teintes des deux images seront les mêmes que 
donnerait une seule plaque égale à la somme des épais- 
seurs é + e; mais si les axes sont croisés à angles droits, les 
teintes seront les mêmes que celles d’une seule plaque égale 
à la différence é—e. Maintenant, ce qui a lieu avec deux 
plaques d’un même cristal, s’observe également quand on 
superpose deux plaques qui exercent la même espèce de 
polarisation, soit bérillée, soit quartzeuse, pourvu qu'on ait 
égard , dans le calcul, à l’inégale intensité de leurs actions. 
Mais quand on combine un cristal doué de la polarisation 
quartzeuse avec un cristal doué de la polarisation bérillée, 
les phénomènes sont exactement inverses. Si vous rendez 
les axes des deux plaques parallèles, l'effet est égal à celui 
que produirait leur différence d'épaisseur, ou plus exacte- 
ment leur différence d’action : si vous les croisez à angles 
droits, il est égal à celui que produirait leur somme. 
Les nouveaux phénomènes que je vais faire connaître 
aujourd’hui sont encore des résultats de cette inversion; 
mais ils ont cela de remarquable, qu'ils portent sur la ma- 
nière même dont les rayons se réfractent en pénétrant tel 
ou tel cristal, et sur l'espèce de réfraction, plus forte ou 
plus faible, qu'ils y subissent. 
