239 SUR LA NATURE DES FORCES 
tive dans ceux qui exercent la polarisation que j'ai appelée 
quartzeuse, et répulsive dans ceux qui exercent la polarisa- 
tion que J'ai nommée bérillée. En effet, en mesurant l’ac- 
tion polarisante de tous ces cristaux, dans des sens très- 
divers, j'ai toujours trouvé qu’elle était nulle quand l'angle 
du rayon réfracté avec l'axe était nul, qu'elle était à son 
maximum quand cet angle était droit; et que, d'une limite 
à l'autre, son influence pour faire varier les teintes des images 
dans la série des anneaux était proportionnelle au quarré du 
sinus du même angle. Cela a lieu également pour le spath d'Is- 
lande, le cristal de roche, et tous les autres cristaux que j'ai 
essayés. Et, pour le cristal de roche en particulier, la pro- 
portion du quarré du sinus se vérifie d'une manière si 
exacte, qu'on peut s’en servir pour calculer les angles que 
l’axe du cristal forme avec les surfaces artificielles des pla- 
ques (x ). On peut donc peeatdes cette loi comme commune 
à tous les cristaux qui n’ont qu'un Re: et alors les formules 
de M. Laplace y déterminent généralement la marche des 
rayons lumineux. 
Pour énoncer,commodément ces résultats, je proposerai 
d'appeler cristaux à double réfraction attractive ceux qui 
agissent sur la lumière’ comme le quartz, et cristaux à 
(1) J'ai trouvé depuis que l'influence des forces polarisantes, sur les 
teintes produites par une même épaisseur de chaque substance, est pro- 
portionnelle au coëfficient qui exprime l'accroissement du quarré de la 
vitesse du rayon extraordinaire, et peut servir à le calculer ; de sorte que, 
par ce rapprochement, les forces polarisantes émanées de l'axe de double 
réfraction , et la double réfraction même, se trouvent liées d’une manière 
encore plus intime. 
(Note ajoutée lors de l'impression du Mémoire, décembre 1816.) 
