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cette adhérence doit suivre dans les variations de tempéra- 
rature que le fluide éprouve. 
‘Considérons d'abord une masse fluide comme formée ‘dé 
laïñies parallèles qui péuvent glisser les unes sur les autres; 
ainsi que cela à lieu dans un canal prismatique où le mou- 
vement est linéaire et parvenu à l'uniformité. 
Considérons ensuite dans cette masse troïs lames super- 
posées. ILs'agit de trouver l'action mutuelle qu'exercent l’une 
sur l’autré, en vertu: de léur attraction à distance ; les deux 
lames que'sépare la couche’intermédiaire du fluide: 
En envisageant la question sous-ce point de vue, elle se 
réduit évidemment au cas où deux lames solides sont sépa- 
rées par une couche fluide susceptible de les mouiller. 
“Or’une surface n’est mouillée que parce que le fluide qui 
la mouille tend’ en quelque sorte x se combiner avec elle ; 
mais si cette tendance à la combinaison était satisfaite, chaque 
molécule de cette surface se combinant avec une portion du 
fluide contigu, la lame fluide, que l'on supposé intérposée 
entre les deux surfaces, deviendrait plus mince, et par suite 
les deux surfaces mouillées se rapprocheraient l'une de 
l'autre, abstraction faite de toute autre force. 
Recherchons, d’après ce principe, la loi suivant laquelle 
le rapprochement aurait lieu. 
Les lignes S T, S'T" ( fig. 4, planche É), représentent les 
sections des ‘surfaces par un plan qui leur est perpendi- 
culaire. Prenons sur l’une d'elles un point queconque M. 
Suivant la nature de ce point matériel, c'est-à-dire suivant 
sa tendance à se combinér avec une plus où moins grande 
quantité de fluide , son action $& manifestera sensiblement x 
üne distance plus ou moins grande; mais, quelle que soit 
