DANS LES TUBES CAPILLAÏRES. 317 
cette distance sensible , il est clair que ce point matériel 
n'agira que sur la portion de la surface ST qui se trouvera 
dans sa sphère d'activité. | 
On se formera une idée exacte de son action si l'on conçoit 
les rayons de cette sphère comme une-multitude de fils dont 
ceux qui atteignent la surface ST lui sont attachés, en vertu 
de l’affinité réciproque de cette surface et du fluide: .…. 
L’assemblage de tous ces filets. présente ainsi un cône 
droit ayant pour sommet le point M, pour axe lt droite MB, 
qui mesure la distance des deux lames, et pour apothême la 
droite MA égale au rate de la sphère d'activité du point 
attirant. #7 
Si l'on suppose que le point M se combine. actuellement 
avéc Le fluide contigu, et si l’on considère seulement la por- 
tion de ce fluide renfermée dans le cône À M A';il est évident 
que la base de ce cône se rapprochera de son. sommet, pré- 
cisément comme si le point M était un orifice par lequel il 
s'écoulerait une quantité de fluide égale à celle qui se serait 
combinée. Or, parce que les deux surfaces ST et, S'T" sont 
supposées rester constamment parallèles, l'écoulement du 
fluide par le point M, qui est le sommet d'un vase conique, 
aura lieu de manière que toutes les tranches de ce fluide, per- 
pendiculaires à l'axe du cône, resteront parallèles à sa base. 
Dans cette hypothèse jointe à celle de l’incompressibilité du 
fluide, il est évident que l’espace décrit par une tranche 
quelconque sera en raison inverse de la surface de cette 
tranche , c'est-à-dire en raison inverse du carré de sa 
distance au point M, et comme les espaces ‘élémentaires 
parcourus aux premiers instans du mouvement sont propor- 
tionnels aux forcés accelératrices qui les font parcourir, il 
s'ensuit que la force accélératrice d’une tranche quelconque 
