320 MOUVEMENT DES FLUIDES 
la surface matérielle S'T'est donc proportionnelle à sa masse, 
ou, ce qui est la même chose, à sa densité, en supposant son 
étendue égale à l'unité. 
D'un autre côté, toutes les molécules matérielles sembla- 
blement placées de chacune de ces petites bases coniques 
sont attirées de la même maniere par le sommet de ce cône. 
L’attraction de ce sommet sur la base qui lui appartient est 
donc proportionnelle à la masse où la densité de cette base. 
Ainsi, nommant à la densité de la surface ST, 5 la den- 
sité de la surface S'T", et S leur étendue commune, leur 
attraction mutuelle, ou plutôt leur. adhérence lorsqu'elles 
seront contigués, sera représentée par 
2HAS700 21 ASrd 
ne Eee 
En les supposant de la même nature ou de densité égale. 
Dans cette hypothèse on voit que l'adhérence de ces sur- 
faces est proportionnelle au carré de leur densité et en rai- 
son inverse de la distance qui les sépare. Or cette distance b 
est l'épaisseur de la lame fluide que nous avons supposée 
entre les deux surfaces ST et ST": de plus, en Supposant con- 
stante la masse de cette lame, il est évident que chacune de 
ses dimensions doit varier en raison inverse de sa densité. 
.p : nm #23 . . L4 
On aura donc l'épaisseur b — j>/2 étant un coëfficient dé- 
terminé par l'expérience, et qui dépend de la nature du 
fluide. L'expression trouvée plus haut deviendra, par cette 
substitution, 
3 
21ASrd =rBS}, 
m 
en faisant Û 
3 211 A 
