DANS LES TUBES CAPILLAIRES. 321 
Ainsi l'adhérence dés molécules entre elles est en raïson 
‘directe composée ; du rayon de la ‘sphère d'activité de ces 
molécules, et du cube de la densité de ce fluide. 
Maintenant, puisque suivant la définition de Newton, rap- 
pelée ci-dessus , la fluidité d’un :corps cnsiste dans la mo- 
bilité de ses parties les unes sur les autres, il est évident 
que cette fluidité est d'autant plus parfaite que la mobilité 
des parties intégrantes du fluide est plus grande, ou, ce qui 
revient au même, que l’adhérence qui les retient entre elles 
est plus faible ; la fluidité est donc en raison inverse de cette 
adhérence. Or nous venons de démontrer que celle-ci était 
dans le même fluide exactement proportionnelle au cube de 
sa densité. Ses degrés successifs de fluidité suivent donc le 
même rapport inverse depuis le terme de sa congélation 
jusqu'à celui de sa vaporisation ; ainsi il ne reste; pour con- 
naître le degré de fluidité d’un liquide à une température 
quelconque entre ces deux limites, qu'a déterminer la den- 
sité correspondante. 
Comme notre objet se réduit ici à rechercher l'influence 
de la température sur la fluidité >il nous suffira de comparer 
lune à l’autre les densités de l'eau aux momens de sa con- 
gélation et de son ébullition, et de déduire de cette compa- 
raison les fluidités relatives à ces deux cas extrêmes. 
Les physiciens ne sont point d’accord sur l'expression de 
la densité dé l'eau au terme de l’ébullition: Si on la repré- 
sente par 10000 à zéro de température; elle sera représentée” 
à 100 (deg: du thermomètre centigrade, suivant M. Hauy (1), 
par 9629, et suivant M. Biot (2), par 9554. 
RE MR dr fl Chile ae ‘USINE 
(x) Traité de Physique, tom. I‘, pag: 195 (1803). 
(2) Ce nombre 9554 est déduit de la formule donnée par M. Biot dans 
1813, 1814, 1819. 41 
